Reaksjons strømmene i lederne parallelt

Nåværende samhandling er svært godt kjent i moderne elektroteknikk: det hensyn til ved utformingen av komplekset av kjernefysiske reaktorer av "Tokamak" og elektriske design. For eksempel, i det siste, et skift nærliggende vindinger av statorviklingen til rotorviklingen. Så når de "tunge" start kraftige maskiner når strømmen når de største tillatte verdier, skade i holding svingete shpug kan observeres. I dette tilfellet er det en magnetisk interaksjon mellom de strømmer som flyter gjennom de to forskjellige viklinger. Deres roterende magnetfelt som utøver en tiltrekke virkning på lederne. Studere samspillet mellom strøm, er det generelt ansett samspillet mellom den magnetiske typen, faktisk dette temaet er mer omfattende.

Forestille seg et tre-fasenett, blir hver linje i hvilken tilkoblet sin egen forbrukergruppe. Mens deres totale motstand tilnærmet lik hele systemet er stabilt, men kostnadene betydelig forstyrre balansen av strømmer som kommer modus kalt "skew fase" som kan skade enheten. Også strømmer finner sted vekselvirkning med parallellkoblingen av flere strømkilder for samme belastning. I dette tilfellet, hvis fasingen er utført på riktig måte, er det en strøm av strømmer mellom kildene (kort si), men ved de ikke fase linjene erholdt ved kortslutning. Selvfølgelig, manifesterer samspillet av strømninger seg på forskjellige måter. Enda oftere enn det som vanligvis regnes Ampere lov.

Dersom mellom de motsatte poler av en magnet (statisk magnetfelt) er anbrakt bevegelig ramme, gjennom hvilken strømmen, vil det dreie til en viss vinkel, bestemt av styrken av interaksjonen mellom to magnetiske felt og orienterte linjer av spenning. Denne kraften ble bestemt og formulert i 1820 av den kjente franske fysiker A. M. Amperom.

For tiden brukte følgende formulering: Når strømmen flyter gjennom lederen tynnsnitt i et magnetisk felt, den kraft dF, har en innvirkning på et bestemt område (dl) ledningen er en direkte funksjon av strømstyrke I og vektoren produkt av lengde dl på verdien av det magnetiske induksjons B. Det vil si:

dF = (I * dl) * B,

hvori F, l, B - vektor mengder.

Å bestemme retningen av F utføres vanligvis en meget enkel måte - venstre regelen. Mentalt venstre arm må plasseres slik at den linje av spenningen av den magnetiske induksjon (B) som er inkludert i den åpne side i en vinkel på 90 grader, fire likerettet finger peker strømretning (fra "+" til "-"), og deretter bøyd i rett vinkel tommelen indikerer retning virker på den strømførende leder ampere kraft.

Best kjent for styrken av interaksjonen av parallelle strømmer. Faktisk er dette et spesialtilfelle av en generell lov. Representerer to parallelle ledere med strøm i vakuum, hvis lengde er uendelig. Avstanden mellom dem er merket «r» brevet. Hver leder (strømmene I1 og I2) genererer et magnetisk felt rundt seg selv, slik at de påvirker hverandre. induksjonslinjene er sirkler.

Retningen av de magnetiske induksjons vektorene B1 bestemmes av tommelfingerregel. Her er formelen:

B1 = (M0 / 4Pi) * (2 * 1 ^ / r);

hvor m0 er den magnetiske konstant; r - avstand; Pi - 3,14.

Bruk av formelen for å finne den Ampere kraft, får vi:

DF12 = (I2 * dl) * B1;

hvori DF12 - slagstyrke felt lederen 1 på lederen 2.

Batteripakken er:

DF12 = (M0 / 4Pi) * (2 * I1 * I2 / r) * dl.

Dersom lengden L er lik fra null til en, så:

F12 = (M0 / 4Pi) * (2 * I1 * I2 / r).

Dette er den kraft som virker på en bestemt enhetslengde av strømførende ledning. Hvis du kjenner verdien av F, er det mulig å designe en pålitelig elektriske biler, gir Ampere kraft. Det er også brukt til å beregne den magnetiske konstant. Det er nødvendig å merke seg at, basert på reglene i venstre hånd, følger det at hvis den nåværende trenden er den samme, er lederne trukket og ellers - blir frastøtt.